1. Общенаучные методы познания. Особенности естественнонаучных методов познания. 2. Научная картина мира как научный образ действительности. Гуманитарный и естественнонаучный компоненты НКМ.
3. Естественнонаучная картина мира как компонент научной картины мира. Эволюция ЕНКМ.
4. Естествознание до нашей эры: специфика, основные идеи.
5. Становление и развитие естествознания на арабском Востоке и в средневековой Европе.
6. Коперниканская революция в естествознании.
7. Классическое естествознание: основные идеи и принципы.
8. Классическое естествознание: становление и развитие небесной механики (Н.Коперник, Дж. Бруно, Г. Галилей, И. Кеплер)
9. Вклад Г.Галилея в развитие теоретической и экспериментальной физики.
10. Механистическая картина мира (содержание и основные принципы)
11. Развитие наук о живой природе в естествознании классического периода (учения Ж.-Б. Ламарка, Ж. Кювье, Ч. Лайеля).
12. Становление и развитие электродинамики в классический период естествознания (М. Фарадей, Дж. Максвелл).
13. Революция в естествознании на рубеже ХIХ – ХХ веков.
14. Неклассическое естествознание: основные идеи и принципы.
15. Понятие материи в естествознании. Структурность и иерархичность материи.
16. Фундаментальные физические взаимодействия. Теория великого объединения. Теория суперобъединения.
17. Субстанциальная и релятивистская концепции пространства и времени.
18. Общие и особенные свойства пространства и времени.
19. Атомистическая концепция строения вещества. Развитие представлений об атоме.
20. Вселенная как объект изучения естественных наук.

6. Дано:

t=30 сек

R = 20 Ом

I =5 А

Q-?

Q=I²Rt

Q= 5А*5А*20Ом*30сек

Q=15000 Дж

7. Отражение света

8. Увеличился на 5 градусов. Угол падения равен углу отражения. Если увеличился первый, то увеличился и второй.

9.Дано

t = 10 мин (600 с)

m = 6 кг

t0 = 0 ºС

Справочные величины: по условию λ (удельная теплота плавления льда) = 334 кДж/кг (334 * 103 Дж/кг).

λ * m = N * t, откуда N = λ * m / t.

Вычисление:

N = 334 * 103 * 6 / 600 = 3340 Вт (3,34 кВт).

ответ: Нужен нагреватель мощностью 3,34 кВт.

10.

Дано:

ро=0,0175 Ом*мм^2/м

S(Cu)=3.5 мм^2

L=14.2 м

I=2.25 A

U=?

I=U/R

R=(ро)*L/S=0.0175*14.2/3.5=0.071 Ом

U=I*R=2,25*0,071=0,15975 = 0,16 В

напряжение на концах проводника = 0,16 В

11. Дано

c=4200 Дж/кг°С

V=10 л =10*10^-3 м3

p=10^3 кг/м3  

N=3 кВт. мощность

t=10 минут

нагреватель дает энергию Q=P*t=3 кВт * 10 мин=3000*600=1800000 Дж

Q1=cm*dT=cVp*dT=4200*(10*10^-3)*10^3*(61-20)=1722000Дж

кпд = Q1/Q *100% = 1722000/1800000*100%=96%

ответ : 96%

Под средней длиной свободного пробега понимают среднее расстояние, которое проходит молекула между двумя последовательными соударениями. за секунду молекула в среднем проходит расстояние, численно равное ее средней скорости  . если за это же время она испытает в среднем    столкновений с другими молекулами, то ее средняя длина свободного пробега    , очевидно, будет равна (3.1.1) предположим, что все молекулы, кроме рассматриваемой, неподвижны. молекулы будем считать шарами с диаметром d. столкновения будут происходить всякий раз, когда центр неподвижной молекулы окажется на расстоянии меньшем или равном d от прямой, вдоль которой двигается центр рассматриваемой молекулы. при столкновениях молекула изменяет направление своего движения и затем движется прямолинейно до следующего столкновения. поэтому центр движущейся молекулы ввиду столкновений движется по ломаной линии (рис. 1). рис. 1 молекула столкнется со всеми неподвижными молекулами, центры которых находятся в пределах ломаного цилиндра диаметром 2d. за секунду молекула проходит путь, равный    . поэтому число происходящих за это время столкновений равно числу молекул, центры которых внутрь ломаного цилиндра, имеющего суммарную длину    и радиус d. его объем примем равным объему соответствующего спрямленного цилиндра, т. е. равным    если в единице объема газа находится n молекул, то число столкновений рассматриваемой молекулы за одну секунду будет равно (3.1.2) в действительности движутся все молекулы. поэтому число столкновений за одну секунду будет несколько большим полученной величины, так как вследствие движения окружающих молекул рассматриваемая молекула испытала бы некоторое число соударений даже в том случае, если бы она сама оставалась неподвижной. предположение о неподвижности всех молекул, с которыми сталкивается рассматриваемая молекула, будет снято, если в формулу (3.1.2) вместо средней скорости  представить среднюю скорость относительного движения    рассматриваемой молекулы. в самом деле, если налетающая молекула движется со средней относительной скоростью    , то молекула, с которой она сталкивается, оказывается покоящейся, что и предполагалось при получении формулы (3.1.2). поэтому формулу (3.1.2) следует написать в виде: (3.1.3) предположим, что скорости молекул до столкновения были    и    тогда    из треугольника скоростей имеем (рис. 2) (3.1.4) так как углы    и скорости    и    , с которыми сталкиваются молекулы, очевидно, являются независимыми случайными величинами, то среднее рис. 2 от произведения этих величин равно произведению их средних. поэтому (3.1.5) с учетом последнего равенства формулу (3.1.4) можно переписать в виде: (3.1.6) так как    cредняя квадратичная скорость пропорциональна средней скорости, (3.1.7) т. е.    .поэтому соотношение (3.1.6) можно представить так: (3.1.8) с учетом последнего выражения формула для средней длины свободного пробега приобретает вид: (3.1.9) для идеального газа    . поэтому (3.1.10) отсюда видно, что при изотермическом расширении (сжатии) средняя длина свободного пробега растет (убывает).как было отмечено во введении, эффективный диаметр молекул убывает с ростом температуры. поэтому при заданной концентрации молекул средняя длина свободного пробега увеличивается с ростом температуры. вычисление средней длины свободного пробега для азота (d = 3•10-10  м), находящегося при нормальных условиях (р = 1,01•105  па, т = 273,15 к) дает:   , а для числа столкновений за одну секунду:     . таким образом, средняя длина свободного пробега молекул при нормальных условиях составляет доли микрон, а число столкновений – несколько миллиардов в секунду. поэтому процессы выравнивания температур (теплопроводность), скоростей движения слоев газа (вязкое трение) и концентраций (диффузия) являются достаточно медленными, что подтверждается опытом.