1. одним из главных достоинств планетарной модели атома,
сформулированной э. резерфордом, было то, что она
1) объясняла спектральные закономерности
2) имела четкое экспериментальное обоснование н а
3) объясняла причины радиоактивного распада
4) объясняла закономерности периодической системы эле-
ментов
И лишь если конструкция лазера такова, что одна из поляризаций чем-то выгоднее всех остальных (особенности кристаллической структуры рабочего тела, наклонённые выходные окна трубок газовых лазеров и т. д.) , лазер будет давать поляризованное излучение.
лазер в общем не является источником когерентного излучения. Его излучение может быть даже белым!
Поляризация. Электромагнитные волны называются поляризованными, если направление векторов сохраняется неизменным в пространстве или изменяется по определенному закону. Различают линейно-поляризованное, поляризованное по кругу и эллиптически поляризованное излучение. С квантовой точки зрения поляризация объясняется выполнением правил отбора при излучении фотона, так что фотон может иметь магнитное квантовое число mj = 0 ± 1, соответствующее его магнитному моменту, а также спин, направленный противоположно этому моменту и имеющий строго дискретную ориентацию в пространстве, что и определяет анизотропию поляризации фотона. Так, если mj = 0, то излученный квант не имеет спина и линейно поляризован, если mj = +1, то спин направлен в сторону движения фотона и излучение имеет правую круговую поляризацию, если mj = -1 спин направлен в другую сторону и излучение имеет левую круговую поляризацию. В зависимости от того, какие кванты когерентного излучения преобладают, будет тот или иной характер поляризации всего излучения. Если излучение не когерентно - говорить о поляризации не приходится, и такой свет называют естественным, но его можно сделать поляризованным с поляризаторов.
•Скорость света в среде:
n
c V = ,
где c – скорость света в вакууме; n – показатель преломления среды.
•Оптическая длина пути света в среде:
L = nS ,
где S – геометрическая длина пути в среде с показателем преломления n.
•Оптическая разность хода двух световых волн:
Δ = L2− L1 .
•Разность фаз двух волн:
λ
Δ δ = 2π ,
где λ – длина световой волны в вакууме.
•Условие максимального усиления света при интерференции (условие
максимума):
Δ = ±mλ или δ = ±2mπ, m = 0,1,2,...
•Условие наибольшего ослабления света (условие минимума):
2
λ Δ = ±(2m+ 1) или δ = ±(2m+ 1)π , m = 0,1,2,...
•Оптическая разность хода лучей, возникающая при прохождении и отражении
монохроматического света от тонкой пленки, расположенной в воздухе, без
учета дополнительной разности хода, возникающей при отражении от среды
оптически более плотной:
Δ 2d n sin ε 2dncos ε 2 2 = − =
где d – толщина пленки; n – показатель преломления пленки; ε – угол
падения луча на пленку, ε' – угол преломления света в пленке.
При каждом отражении от среды оптически более плотной к оптической
разности хода добавляется 2
λ
.
•Радиус светлых колец Ньютона в отраженном свете:
2n
λ
rk = (2k− 1)R ,
где k – номер кольца (k = 1,2,3,...); R – радиус кривизны линзы, n