1. ( ) Провідник зі струмом поміщений між полюсами постійного магніту, як показано на рисунку. а) Магнітне поле між полюсами магніту спрямовано вниз;

б) На провідник діятиме сила, спрямована до нас;

в) Якщо силу струму в провіднику збільшити вдвічі, сила, що діє на провідник, зменшиться вдвічі;

г) На провідник діятиме сила, спрямована від нас.

Показать ответ

Ответ:

nastyalunina22

13.04.2022 19:26

Теория светоносного эфира была провергнута экспериментальм путем. Ученые Майкильсон и Морли пытались обнаружить "эфирный ветер", которы должен возникать при движении по отношению к эфиру, как образуется ветер, при движении относительно воздуха. однако даже при самых точных приборов этого "ветра" обнаружить не удалось. Также согласно этой теории движущаяся вода должна полностью увлекать за собой эфир, а значит и распространяющийся в нем свет, но в действительности это не так. Таким образом теория о "мировом всепроникающем эфире" не выдержала проверку практикой.

0,0(0 оценок)

Ответ:

selivanovartem1

05.07.2022 00:49

ответ: 1.8 кДж

Объяснение:

Дано:

$V_{1} =1$ л $=1*10^{-3}$ м³

$p_{1} =1.2$ МПа $= 1.2*10^{6}$ Па

$V_{2} =10$ л =0.01 м³

Q=0 Дж (процесс адиабатный)

i=5 ( - показатель степени свободы ве-ва, т.к. кислород двух атомный газ то для него i=5 )

-------------------------------------------

A-?

Согласно первому закону термодинамики $Q=A+\Delta U$

Т.к. в нашем случае процесс адиабатный, то $A=- \Delta U$

В общем виде $\Delta U = \dfrac{i}{2} \nu R \Delta T$ , тогда

$A=- \dfrac{i}{2} \nu R \Delta T$ ⇒ $A=- \dfrac{i}{2} \nu R (T_{2} -T_{1} )$ ⇒ $A=\dfrac{i}{2} \nu R (T_{1} -T_{2} )$ (1)

Так же мы знаем, что в ходе адиабатического процесса справедливо уравнение Пуассона в виде $TV^{\gamma-1} = const$

Отсюда $T_{1} V_{1} ^{\gamma-1} = T_{2} V_{2} ^{\gamma-1}$ ⇒ $T_{2} = T_{1} \dfrac{ V_{1}^{\gamma-1} }{V_{2}^{\gamma-1} }$ (2)

Где $\gamma$ - показатель адиабаты, $\gamma = \dfrac{i+2}{i}$ , в нашем случае $\gamma = 1.4$

Поставляя уравнение (2) в (1) получим $A=\dfrac{i}{2} \nu R (T_{1} - T_{1} \dfrac{ V_{1}^{\gamma-1} }{V_{2}^{\gamma-1} })$ ⇒ $A=\dfrac{i}{2} \nu R T_{1} (1- \dfrac{ V_{1}^{\gamma-1} }{V_{2}^{\gamma-1} })$