Дифракційну гратку освітлено світлом з довжиною хвилі 480 нм. Дифракційне зображення першого порядку утворилося на відстані 2,4 см від центральної смуги. Визначте період дифракційної гратки, якщо відстань від гратки до екрана 1,2 м.
Пусть расстояние от точки B до точки C и от точки B до точки A равно r
по принципу суперпозиции полей в векторной форме:
E = E(A) + E(C)
заряд А действует на заряд B и притягивает к себе, т.к. они разноименные (в точку B мы помещаем маленький положительный заряд), и потому E(A) направлена к точке A от точки B
аналогично с точкой С: E(C) направлена к точке С от точки B
по определению: E = k |q| / r^2
так как E ~ |q|, то очевидно, что E(C) > E(A), поэтому ось ОХ направляем вправо:
OX: E = E(C) - E(A)
E(C) = k |-3q| / r^2 = 3 k q / r^2 E(A) = k |-q| / r^2 = k q / r^2
F qE q[VB]
эм
. (5.4)
Это выражение называется формулой Лоренца. Скорость
V
в этой формуле есть
скорость заряда относительно магнитного поля.
Для вывода общих закономерностей будем считать, что магнитное поле однородно,
а электрические поля на частицы не действуют.
При движении частицы со скоростью
V
вдоль линий магнитной индукции
B
магнитное поле не влияет на ее движение, так как модуль силы
F
равен нулю (см.
формулу (5.3)).
Если частица движется со скоростью
V
перпендикулярно к магнитному полю
B ,
то cила Лоренца, равная
F q V B m
, постоянна по модулю
F qVB m
и нормальна к
траектории частицы. Согласно второму закону Ньютона, эта сила создает ускорение:
F ma . Вектор полного ускорения
a равен векторной сумме нормального и
тангенциального ускорений:
n a a a
. Тангенциальное ускорение
a
, характеризующее
изменение модуля скорости от времени, равно нулю, т.е.
0
dV
a
dt
, поскольку модуль
скорости не изменяется во времени (о чем сказано выше). Следовательно, сила Лоренца
создает центростремительное (нормальное) ускорение
2 V
r
. Отсюда следует, что частица
будет двигаться по окружности, радиус которой определяется из условия
Объяснение: думаю так
по принципу суперпозиции полей в векторной форме:
E = E(A) + E(C)
заряд А действует на заряд B и притягивает к себе, т.к. они разноименные (в точку B мы помещаем маленький положительный заряд), и потому E(A) направлена к точке A от точки B
аналогично с точкой С: E(C) направлена к точке С от точки B
по определению: E = k |q| / r^2
так как E ~ |q|, то очевидно, что E(C) > E(A), поэтому ось ОХ направляем вправо:
OX: E = E(C) - E(A)
E(C) = k |-3q| / r^2 = 3 k q / r^2
E(A) = k |-q| / r^2 = k q / r^2
тогда E = ( k q / r^2 ) * (3 - 1) = 2 k q / r^2