Fтр=μN, N - сила реакции опоры, равна весу (P) ⇒ P=N=mg
так.. второй закон Ньютона тут тоже присутствовать обязан, то есть ma=F-Fтр
ma=F-μmg
μ=(F-ma)/mg
Ищем ускорение (а). Вытянем его из формулы S=ΔV²/2a
a=ΔV²/2S=10²/2*10=1, т.к. начальная скорость равна 0
μ=(14000Н-10000кг*1м/c²)/10000кг*9,8м/с²=0,04
Тут можно спокойно найти коэффициент трения, но он у вас есть в условии. Силу же трения можно спокойно найти по формуле выше, нам известны и N и μ. Но в условии помимо них, есть и путь, и скорость, и сила тяги. Без условия - запутано.
Переходя к пределу при {\displaystyle m\to \infty } m\to\infty и используя второй замечательный предел {\displaystyle \lim _{m\to \infty }{\left(1+{\frac {1}{m}}\right)^{m}}=e} \lim_{m\to\infty}{\left(1+\frac{1}{m}\right)^{m}}=e, выводим тождество
Попробуем-с
Fтр=μN, N - сила реакции опоры, равна весу (P) ⇒ P=N=mg
так.. второй закон Ньютона тут тоже присутствовать обязан, то есть ma=F-Fтр
ma=F-μmg
μ=(F-ma)/mg
Ищем ускорение (а). Вытянем его из формулы S=ΔV²/2a
a=ΔV²/2S=10²/2*10=1, т.к. начальная скорость равна 0
μ=(14000Н-10000кг*1м/c²)/10000кг*9,8м/с²=0,04
Тут можно спокойно найти коэффициент трения, но он у вас есть в условии. Силу же трения можно спокойно найти по формуле выше, нам известны и N и μ. Но в условии помимо них, есть и путь, и скорость, и сила тяги. Без условия - запутано.
Формула бинома Ньютона является частным случаем разложения функции {\displaystyle (1+x)^{r}} (1+x)^r в ряд Тейлора:
{\displaystyle (1+x)^{r}=\sum _{k=0}^{\infty }{r \choose k}x^{k}} (1+x)^r=\sum_{k=0}^{\infty} {r \choose k} x^k,
где r может быть комплексным числом (в частности, отрицательным или вещественным). Коэффициенты этого разложения находятся по формуле:
{\displaystyle {r \choose k}={1 \over k!}\prod _{n=0}^{k-1}(r-n)={\frac {r(r-1)(r-2)\cdots (r-(k-1))}{k!}}} {\displaystyle {r \choose k}={1 \over k!}\prod _{n=0}^{k-1}(r-n)={\frac {r(r-1)(r-2)\cdots (r-(k-1))}{k!}}}
При этом ряд
{\displaystyle (1+z)^{\alpha }=1+\alpha {}z+{\frac {\alpha (\alpha -1)}{2}}z^{2}+...+{\frac {\alpha (\alpha -1)\cdots (\alpha -n+1)}{n!}}z^{n}+...} (1+z)^\alpha=1+\alpha{}z+\frac{\alpha(\alpha-1)}{2}z^2+...+\frac{\alpha(\alpha-1)\cdots(\alpha-n+1)}{n!}z^n+
сходится при {\displaystyle |z|\leq 1} |z|\le 1.
В частности, при {\displaystyle z={\frac {1}{m}}} z=\frac{1}{m} и {\displaystyle \alpha =x\cdot m} \alpha=x\cdot m получается тождество
{\displaystyle \left(1+{\frac {1}{m}}\right)^{xm}=1+x+{\frac {xm(xm-1)}{2\;m^{2}}}+...+{\frac {xm(xm-1)\cdots (xm-n+1)}{n!\;m^{n}}}+\dots .} \left(1+\frac{1}{m}\right)^{xm}=1+x+\frac{xm(xm-1)}{2\; m^2}+...+\frac{xm(xm-1)\cdots(xm-n+1)}{n!\; m^n}+\dots.
Переходя к пределу при {\displaystyle m\to \infty } m\to\infty и используя второй замечательный предел {\displaystyle \lim _{m\to \infty }{\left(1+{\frac {1}{m}}\right)^{m}}=e} \lim_{m\to\infty}{\left(1+\frac{1}{m}\right)^{m}}=e, выводим тождество
{\displaystyle e^{x}=1+x+{\frac {x^{2}}{2}}+\dots +{\frac {x^{n}}{n!}}+\dots ,} e^x=1+x+\frac{x^2}{2}+\dots+\frac{x^n}{n!}+\dots,
которое именно таким образом было впервые получено Эйлером.