Пусть расстояние от точки B до точки C и от точки B до точки A равно r
по принципу суперпозиции полей в векторной форме:
E = E(A) + E(C)
заряд А действует на заряд B и притягивает к себе, т.к. они разноименные (в точку B мы помещаем маленький положительный заряд), и потому E(A) направлена к точке A от точки B
аналогично с точкой С: E(C) направлена к точке С от точки B
по определению: E = k |q| / r^2
так как E ~ |q|, то очевидно, что E(C) > E(A), поэтому ось ОХ направляем вправо:
OX: E = E(C) - E(A)
E(C) = k |-3q| / r^2 = 3 k q / r^2 E(A) = k |-q| / r^2 = k q / r^2
При нормальном падении света на дифракционную решетку, синус угла под которым будет виден некоторый интерференционный максимум дифракционной решетки можно найти по формуле sin(a) = m *L/S; где (а) – угол, под которым виден какой-либо максимум решетки; m – порядковый номер максимума, m = 3; L – длина волны света, L = 500 нм; S – период дифракционной решетки, S = 6 мкм. При вычислении период решетки и длину волны следует применять в одной и той же размерности. Выразим и то и другое в мкм. Тогда sin(a) = 3 * 0,5/6 = 0,25. Угол (а) под которым будет виден максимум 3-го порядка (а) = arcsin0,25 = 14,4775… градусов.
по принципу суперпозиции полей в векторной форме:
E = E(A) + E(C)
заряд А действует на заряд B и притягивает к себе, т.к. они разноименные (в точку B мы помещаем маленький положительный заряд), и потому E(A) направлена к точке A от точки B
аналогично с точкой С: E(C) направлена к точке С от точки B
по определению: E = k |q| / r^2
так как E ~ |q|, то очевидно, что E(C) > E(A), поэтому ось ОХ направляем вправо:
OX: E = E(C) - E(A)
E(C) = k |-3q| / r^2 = 3 k q / r^2
E(A) = k |-q| / r^2 = k q / r^2
тогда E = ( k q / r^2 ) * (3 - 1) = 2 k q / r^2