М'яч масою 500г. скинули з п'ятого поверху будівлі і він після удару об землю підскочив на висоту 0.8м. наскільки змінився імпульс м'яча якщо висота поверху 2.5м, а м'яч рухався тільки вертикально. опором повітря знехтувати.
Альфа-випромінювання (альфа-промені) - один з видів іонізуючих випромінювань; являє собою потік швидко рухаються, володіють значною енергією, позитивно заряджених частинок (альфа-частинок). Основним джерелом альфа-випромінювання служать альфа-випромінювачі - радіоактивні ізотопи, що випускають альфа-частинки в процесі розпаду. Особливістю альфа-випромінювань є його мала проникаюча спроможність. Пробіг альфа-частинок в речовині (тобто шлях, на якому вони виробляють іонізацію) виявляється дуже коротким (соті частки міліметра в біологічних середовищах, 2,5-8 см в повітрі). Однак уздовж короткого шляху альфа-частинки створюють велике число іонів, тобто обумовлюють велику лінійну щільність іонізації. Це забезпечує виражену відносну біологічну ефективність, в 10 разів більшу, ніж при дії рентгенівського і гамма-випромінювань. При зовнішньому опроміненні тіла альфа-частинки можуть (при досить великій поглиненій дозі випромінювання) викликати сильні, хоча і поверхневі (короткий пробіг) опіки; при попаданні через рот довгоживучі альфа-випромінювачі розносяться по тілу струмом крові і депонуються в органах ретикулоендотеліальної системи та ін., викликаючи внутрішнє опромінення організму. Альфа-випромінювання застосовують для лікування деяких захворювань. См. також Альфа-терапія, іонізуючі Випромінювання.
Альфа-випромінювання - потік позитивно заряджених α-частинок (ядер атомів гелію). Основним джерелом альфа-випромінювання є природні радіоактивні ізотопи, багато з яких випускають при розпаді альфа-частинки з енергією від 3,98 до 8,78 Мев. Завдяки великій енергії, дворазовому (порівняно з електроном) заряду і відносно невеликий (порівняно з іншими видами іонізуючих випромінювань) швидкості руху (від 1,4·109 до 2,0·109 см/сек) альфа-частинки створюють дуже велике число іонів, густо розташованих на їх шляху (до 254 тис. пар іонів). При цьому вони швидко витрачають свою енергію, перетворюючись на звичайні атоми гелію. Пробіги альфа-частинок у повітрі при нормальних умовах - від 2,50 до 8,17 см; в біологічних середовищах - соті частки міліметра. Лінійна щільність іонізації, створюваної альфа-частинками, досягає декількох тисяч пар іонів на 1 мікрон шляху в тканинах. Іонізація, вироблена альфа-випромінюванням, обумовлює ряд особливостей у тих хімічних реакціях, що протікають в речовині, зокрема у живої тканини (утворення сильних окислювачів, вільного водню і кисню та ін). Ці радіохімічні реакції, що протікають у біологічних тканинах під впливом альфа-випромінювання, в свою чергу, викликають особливу, велику, ніж у інших видів іонізуючих випромінювань, біологічну ефективність альфа-випромінювання. У порівнянні з рентгенівським, бета - і гамма-випромінюванням відносна біологічна ефективність альфа-випромінювання (ВБЕ) приймається рівною 10, хоча в різних випадках вона може змінюватися в широких межах. Як і інші види іонізуючих випромінювань, А. в. застосовується для лікування хворих з різними захворюваннями. Цей розділ променевої терапії називається альфа-терапією (див.). См. також іонізуючі Випромінювання, Радіоактивність.
1. Преломление света на границе двух сред нашло широкое практическое воплощение в оптических устройствах, которые называются линзами. Все они построены так, что могут изменять конфигурацию световых пучков и направление распространения световых лучей, в частности собирать в точку (собирающие линзы) или делать их рассеивающими (рассеивающие линзы). Благодаря этому можно получить изображения предметов на экране или в глазу человека.
Для построения изображений при линз учитывают характерные точки и линии этих оптических устройств, а также особенности прохождения световых лучей сквозь них. Прямую, которая соединяет центры сферических поверхностей, которые ограничивают линзу, называют главной оптической осью линзы. На ней находится фокус линзы, то есть точка, в которой сходятся световые лучи, параллельные главной оптической оси, или продолжения лучей расходящихся пучков в рассеивающих линзах (рис. 1). Рассеивающие линзы имеют мнимый фокус, поэтому они не образуют изображений на экране. Полученное с их изображение является результатом действия расходящихся лучей от рассеивающей линзы на хрусталик глаза, благодаря чему образуется своеобразная оптическая система, которая создает изображение предмета в глазу.
Для построения изображения любого предмета как правило пользуются двумя-тремя лучами, выходящих из произвольной точки тела и направленных в определенных характерных для линзы направлениях. Один из таких лучей, направленный параллельно главной оптической оси; после преломления он пересекает ось в фокусе линзы (рис. 2). Второй луч, проходящий через фокус, после преломления в линзе становится параллельным главной оптической оси. Третьим лучом можно выбрать тот, что проходит через оптический центр линзы и не преломляется. Все они пересекутся в точке S', которая воспроизводит изображение выбранного участка тела. Существуют определенные правила построения изображений, полученных с линз, когда предмет занимает различные положения относительно нее. 1. Предмет находится между фокусом и двойным фокусом линзы (рис. 3). Направляем два характерных луча (один - параллельный главной оптической оси, второй - через фокус) и получаем изображение предмета, которое находится справа от линзы за двойным фокусом. Оно является действительным, обратным и увеличенным. 2. Предмет находится в двойном фокусе линзы (рис. 3). Направляем те самые два характерных луча - параллельный главной оптической оси и через фокус - и получаем изображение предмета справа от линзы, симметрично к ней, также в точке двойного фокуса. Оно будет действительным, перевернутым и по размеру равен предмету. 3. Предмет находится за двойным фокусом линзы (рис. 4). Направляем на линзу два характерных луча, которые пересекаются в точке, которая находится справа от линзы между фокусом и двойным фокусом. Изображение предмета будет действительным, перевернутым и уменьшенным. 4. Предмет находится перед фокусом линзы (рис. 4). Направляем на линзу два характерных луча - параллельный главной оптической оси и через оптический центр линзы. После преломления эти лучи становятся расходящимися. Поэтому продолжим их до пересечения в точке, которая находится с той же стороны от линзы, что и предмет, - слева. В таком случае получим изображение предмета, которое будет мнимым. прямым и увеличенным. В формулу тонкой линзы входят: фокусное расстояние F, расстояние от предмета к линзе d и расстояние от изображения предмета к линзе f Если F или f мнимые, то в формуле следует записывать их со знаком "-"
2. Оптическая сила линзы: D = = (-1)*() n1 и n2 - показатели преломления относительно среде и материалу линзы ; R1 и R2 - радиусы сферических поверхностей линз.
Тогда собирательная линза может стать рассеивающей, если ее поместить в среду с показателем преломления, большим, чем показатель преломления линзы.
Линейное увеличение линзы: K = H и h - высота относительно предмета и изображения.
Альфа-випромінювання (альфа-промені) - один з видів іонізуючих випромінювань; являє собою потік швидко рухаються, володіють значною енергією, позитивно заряджених частинок (альфа-частинок).
Основним джерелом альфа-випромінювання служать альфа-випромінювачі - радіоактивні ізотопи, що випускають альфа-частинки в процесі розпаду. Особливістю альфа-випромінювань є його мала проникаюча спроможність. Пробіг альфа-частинок в речовині (тобто шлях, на якому вони виробляють іонізацію) виявляється дуже коротким (соті частки міліметра в біологічних середовищах, 2,5-8 см в повітрі). Однак уздовж короткого шляху альфа-частинки створюють велике число іонів, тобто обумовлюють велику лінійну щільність іонізації. Це забезпечує виражену відносну біологічну ефективність, в 10 разів більшу, ніж при дії рентгенівського і гамма-випромінювань. При зовнішньому опроміненні тіла альфа-частинки можуть (при досить великій поглиненій дозі випромінювання) викликати сильні, хоча і поверхневі (короткий пробіг) опіки; при попаданні через рот довгоживучі альфа-випромінювачі розносяться по тілу струмом крові і депонуються в органах ретикулоендотеліальної системи та ін., викликаючи внутрішнє опромінення організму. Альфа-випромінювання застосовують для лікування деяких захворювань. См. також Альфа-терапія, іонізуючі Випромінювання.
Альфа-випромінювання - потік позитивно заряджених α-частинок (ядер атомів гелію).
Основним джерелом альфа-випромінювання є природні радіоактивні ізотопи, багато з яких випускають при розпаді альфа-частинки з енергією від 3,98 до 8,78 Мев. Завдяки великій енергії, дворазовому (порівняно з електроном) заряду і відносно невеликий (порівняно з іншими видами іонізуючих випромінювань) швидкості руху (від 1,4·109 до 2,0·109 см/сек) альфа-частинки створюють дуже велике число іонів, густо розташованих на їх шляху (до 254 тис. пар іонів). При цьому вони швидко витрачають свою енергію, перетворюючись на звичайні атоми гелію. Пробіги альфа-частинок у повітрі при нормальних умовах - від 2,50 до 8,17 см; в біологічних середовищах - соті частки міліметра.
Лінійна щільність іонізації, створюваної альфа-частинками, досягає декількох тисяч пар іонів на 1 мікрон шляху в тканинах.
Іонізація, вироблена альфа-випромінюванням, обумовлює ряд особливостей у тих хімічних реакціях, що протікають в речовині, зокрема у живої тканини (утворення сильних окислювачів, вільного водню і кисню та ін). Ці радіохімічні реакції, що протікають у біологічних тканинах під впливом альфа-випромінювання, в свою чергу, викликають особливу, велику, ніж у інших видів іонізуючих випромінювань, біологічну ефективність альфа-випромінювання. У порівнянні з рентгенівським, бета - і гамма-випромінюванням відносна біологічна ефективність альфа-випромінювання (ВБЕ) приймається рівною 10, хоча в різних випадках вона може змінюватися в широких межах. Як і інші види іонізуючих випромінювань, А. в. застосовується для лікування хворих з різними захворюваннями. Цей розділ променевої терапії називається альфа-терапією (див.).
См. також іонізуючі Випромінювання, Радіоактивність.
Для построения изображений при линз учитывают характерные точки и линии этих оптических устройств, а также особенности прохождения световых лучей сквозь них. Прямую, которая соединяет центры сферических поверхностей, которые ограничивают линзу, называют главной оптической осью линзы. На ней находится фокус линзы, то есть точка, в которой сходятся световые лучи, параллельные главной оптической оси, или продолжения лучей расходящихся пучков в рассеивающих линзах (рис. 1). Рассеивающие линзы имеют мнимый фокус, поэтому они не образуют изображений на экране. Полученное с их изображение является результатом действия расходящихся лучей от рассеивающей линзы на хрусталик глаза, благодаря чему образуется своеобразная оптическая система, которая создает изображение предмета в глазу.
Для построения изображения любого предмета как правило пользуются двумя-тремя лучами, выходящих из произвольной точки тела и направленных в определенных характерных для линзы направлениях. Один из таких лучей, направленный параллельно главной оптической оси; после преломления он пересекает ось в фокусе линзы (рис. 2). Второй луч, проходящий через фокус, после преломления в линзе становится параллельным главной оптической оси. Третьим лучом можно выбрать тот, что проходит через оптический центр линзы и не преломляется. Все они пересекутся в точке S', которая воспроизводит изображение выбранного участка тела.
Существуют определенные правила построения изображений, полученных с линз, когда предмет занимает различные положения относительно нее.
1. Предмет находится между фокусом и двойным фокусом линзы (рис. 3). Направляем два характерных луча (один - параллельный главной оптической оси, второй - через фокус) и получаем изображение предмета, которое находится справа от линзы за двойным фокусом. Оно является действительным, обратным и увеличенным.
2. Предмет находится в двойном фокусе линзы (рис. 3). Направляем те самые два характерных луча - параллельный главной оптической оси и через фокус - и получаем изображение предмета справа от линзы, симметрично к ней, также в точке двойного фокуса. Оно будет действительным, перевернутым и по размеру равен предмету.
3. Предмет находится за двойным фокусом линзы (рис. 4). Направляем на линзу два характерных луча, которые пересекаются в точке, которая находится справа от линзы между фокусом и двойным фокусом. Изображение предмета будет действительным, перевернутым и уменьшенным.
4. Предмет находится перед фокусом линзы (рис. 4). Направляем на линзу два характерных луча - параллельный главной оптической оси и через оптический центр линзы. После преломления эти лучи становятся расходящимися. Поэтому продолжим их до пересечения в точке, которая находится с той же стороны от линзы, что и предмет, - слева. В таком случае получим изображение предмета, которое будет мнимым. прямым и увеличенным.
В формулу тонкой линзы входят: фокусное расстояние F, расстояние от предмета к линзе d и расстояние от изображения предмета к линзе f
Если F или f мнимые, то в формуле следует записывать их со знаком "-"
2. Оптическая сила линзы:
D =
n1 и n2 - показатели преломления относительно среде и материалу линзы ;
R1 и R2 - радиусы сферических поверхностей линз.
Тогда собирательная линза может стать рассеивающей, если ее поместить в среду с показателем преломления, большим, чем показатель преломления линзы.
Линейное увеличение линзы:
K =
H и h - высота относительно предмета и изображения.