средняя скорость на кусочке пути находится делением кусочка пути на время, за которое он был пройден.
в нашем случае были пройдены за
(за интервал от 0 до было пройдено расстояние , далее был простой в течение , затем было пройдено . из этих ; составляют 1/6 часть, отсюда и получается в сумме 13/6)
если в каком-либо месте (твердой, жидкой или газообразной) среды возбудить колебания ее частиц, то вследствие взаимодействия между частицами это колебание будет распространяться в среде от частицы к частице с некоторой скоростью v. процесс распространения колебаний в пространстве называется волной.
частицы среды, в которой распространяется волна, не вовлекаются волной в поступательное движение, они лишь совершают колебания около своих положений равновесия. в зависимости от направления колебаний частиц по отношению к направлению распространения волны, различают продольные и поперечные волны.
продольная волна – это волна, в которой частицы среды колеблются вдоль направления распространения волны.
поперечная волна - это волна, в которой частицы среды колеблются в направлениях, перпендикулярных к направлению распространения волны.
поперечные волны могут возникать лишь в среде, сопротивлением сдвигу. поэтому в жидкой и газообразной средах возможно возникновение только продольных волн. в твердой среде возможно возникновение как продольных, так и поперечных волн.
на рисунке показано движение частиц при распространении в среде поперечной волны. номерами 1, 2 и т.д. обозначены частицы, отстоящие друг от друга на расстоянии 1/4 vt, т.е. на расстояние, проходимое волной за четверть периода колебаний, совершаемых частицами. в момент времени, принятый за нулевой, волна, распространяясь вдоль оси слева направо, достигла частицы 1, вследствие чего частица начала смещаться из положения равновесия вверх, увлекая за собой следующие частицы. спустя четверть периода частица 1 достигнет крайнего верхнего положения; одновременно начинает смещаться из положения равновесия частица 2. по прошествии еще четверти периода частица 1 будет проходить положение равновесия, двигаясь в направлении сверху вниз, вторая частица 2 достигнет крайнего верхнего положения, а частица 3 начнет смещаться вверх из положения равновесия. в момент времени, равный t, частица 1 закончит полный цикл колебания, и будет находиться в таком же состоянии движения, как и в начальный момент времени. волна к моменту времени t, пройдет путь vt и достигнет частицы 5.
на рисунке показаны колебания частиц, положения, равновесия которых лежат на оси x. в действительности колеблются не только частицы, расположенные вдоль оси x, а совокупность частиц в некотором объеме. распространяясь от источника колебаний, волновой процесс охватывает все новые и новые части пространства.
место точек, до которых доходят колебания к моменту времени t, называется фронтом волны (или волновым фронтом).
место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью. волновую поверхность можно провести через любую точку пространства, охваченного волновым процессом. следовательно, волновых поверхностей существует бесконечное множество, в то время как волновой фронт каждый момент времени только один. волновые поверхности могут быть любой формы. в простейших случаях они имеют форму плоскости или сферы. соответственно волна в этих случаях называется плоской или сферической.
расстояние , на которое распространяется волна за время, равное периоду колебания частиц среды, называется длиной волны. очевидно, что:
где v- скорость волны, t- период колебаний. длину волны можно определить также как расстояние между ближайшими точками среды, колеблющихся с разностью фаз, равной 2p. заменив t через , где v - частота колебаний, получим связь между длиной волны, частотой колебаний и скоростью распространения волны:
весь пройденный путь есть
средняя скорость на кусочке пути находится делением кусочка пути на время, за которое он был пройден.
в нашем случае
были пройдены за
(за интервал от 0 до
было пройдено расстояние 
, далее был простой в течение 
, затем было пройдено 
. из этих 
; 
составляют 1/6 часть, отсюда и получается в сумме 13/6)
таким образом средняя скорость на данном кусочке
если в каком-либо месте (твердой, жидкой или газообразной) среды возбудить колебания ее частиц, то вследствие взаимодействия между частицами это колебание будет распространяться в среде от частицы к частице с некоторой скоростью v. процесс распространения колебаний в пространстве называется волной.
частицы среды, в которой распространяется волна, не вовлекаются волной в поступательное движение, они лишь совершают колебания около своих положений равновесия. в зависимости от направления колебаний частиц по отношению к направлению распространения волны, различают продольные и поперечные волны.
продольная волна – это волна, в которой частицы среды колеблются вдоль направления распространения волны.
поперечная волна - это волна, в которой частицы среды колеблются в направлениях, перпендикулярных к направлению распространения волны.
поперечные волны могут возникать лишь в среде, сопротивлением сдвигу. поэтому в жидкой и газообразной средах возможно возникновение только продольных волн. в твердой среде возможно возникновение как продольных, так и поперечных волн.
на рисунке показано движение частиц при распространении в среде поперечной волны. номерами 1, 2 и т.д. обозначены частицы, отстоящие друг от друга на расстоянии 1/4 vt, т.е. на расстояние, проходимое волной за четверть периода колебаний, совершаемых частицами. в момент времени, принятый за нулевой, волна, распространяясь вдоль оси слева направо, достигла частицы 1, вследствие чего частица начала смещаться из положения равновесия вверх, увлекая за собой следующие частицы. спустя четверть периода частица 1 достигнет крайнего верхнего положения; одновременно начинает смещаться из положения равновесия частица 2. по прошествии еще четверти периода частица 1 будет проходить положение равновесия, двигаясь в направлении сверху вниз, вторая частица 2 достигнет крайнего верхнего положения, а частица 3 начнет смещаться вверх из положения равновесия. в момент времени, равный t, частица 1 закончит полный цикл колебания, и будет находиться в таком же состоянии движения, как и в начальный момент времени. волна к моменту времени t, пройдет путь vt и достигнет частицы 5.
на рисунке показаны колебания частиц, положения, равновесия которых лежат на оси x. в действительности колеблются не только частицы, расположенные вдоль оси x, а совокупность частиц в некотором объеме. распространяясь от источника колебаний, волновой процесс охватывает все новые и новые части пространства.
место точек, до которых доходят колебания к моменту времени t, называется фронтом волны (или волновым фронтом).
место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью. волновую поверхность можно провести через любую точку пространства, охваченного волновым процессом. следовательно, волновых поверхностей существует бесконечное множество, в то время как волновой фронт каждый момент времени только один. волновые поверхности могут быть любой формы. в простейших случаях они имеют форму плоскости или сферы. соответственно волна в этих случаях называется плоской или сферической.
расстояние , на которое распространяется волна за время, равное периоду колебания частиц среды, называется длиной волны. очевидно, что:
где v- скорость волны, t- период колебаний. длину волны можно определить также как расстояние между ближайшими точками среды, колеблющихся с разностью фаз, равной 2p. заменив t через , где v - частота колебаний, получим связь между длиной волны, частотой колебаний и скоростью распространения волны: