Определите чему равна сила, действующая на заряд 8 ∙10^-9 Кл, помещенный в точку А, если напряженность электрического поля в этой точке равна 4∙10^3 Н/Кл?
T1=2*pi*корень(L1/g) - период маятника с длиной L1 T2=2*pi*корень(L2/g) - период маятника с длиной L2 L2=L1+L длина второго маятника больше N1=t/T1 за некоторое время t маятник 1 совершает N1 колебаний N2=t/T2 за некоторое время t маятник 2 совершает N2 колебаний N1/N2= t/T1 : t/T2 = T2/T1 = 2*pi*корень(L2/g) : 2*pi*корень(L1/g) = корень(L2/L1) N1/N2= корень(L2/L1) = корень((L1+L)/L1) = корень(1+L/L1) 1+L/L1 = (N1/N2)^2 L/L1 = (N1/N2)^2 -1 L1 = L/((N1/N2)^2 -1) = 0,22/((36/30)^2 -1) м = 0,5 м - длина маятника 1 L2 = L1+L = 0,5+0,22 м = 0,72 м - длина маятника 2
осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки на конце невесомой нерастяжимой нити или лёгкого стержня и находящуюся в однородном поле сил тяготения[1]. Другой конец нити (стержня) обычно неподвижен. Период малых собственных колебаний маятника длины L, подвешенного в поле тяжести, равен
и не зависит, в первом приближении, от амплитуды колебаний и массы маятника. Здесь g — ускорение свободного падения.
Математический маятник служит простейшей моделью физического тела, совершающего колебания: она не учитывает распределение массы. Однако реальный физический маятник при малых амплитудах колеблется так же, как математический с приведённой длиной.
T2=2*pi*корень(L2/g) - период маятника с длиной L2
L2=L1+L длина второго маятника больше
N1=t/T1 за некоторое время t маятник 1 совершает N1 колебаний
N2=t/T2 за некоторое время t маятник 2 совершает N2 колебаний
N1/N2= t/T1 : t/T2 = T2/T1 = 2*pi*корень(L2/g) : 2*pi*корень(L1/g) = корень(L2/L1)
N1/N2= корень(L2/L1) = корень((L1+L)/L1) = корень(1+L/L1)
1+L/L1 = (N1/N2)^2
L/L1 = (N1/N2)^2 -1
L1 = L/((N1/N2)^2 -1) = 0,22/((36/30)^2 -1) м = 0,5 м - длина маятника 1
L2 = L1+L = 0,5+0,22 м = 0,72 м - длина маятника 2
осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки на конце невесомой нерастяжимой нити или лёгкого стержня и находящуюся в однородном поле сил тяготения[1]. Другой конец нити (стержня) обычно неподвижен. Период малых собственных колебаний маятника длины L, подвешенного в поле тяжести, равен
{\displaystyle T=2\pi {\sqrt {L \over g}}}T=2\pi {\sqrt {L \over g}}
и не зависит, в первом приближении, от амплитуды колебаний и массы маятника. Здесь g — ускорение свободного падения.
Математический маятник служит простейшей моделью физического тела, совершающего колебания: она не учитывает распределение массы. Однако реальный физический маятник при малых амплитудах колеблется так же, как математический с приведённой длиной.
Объяснение: