Побудувати графік з відображенням на горизонтальній осі незалежної змінної яку задає сам експериментатор, а по вертикальній осі – ту величину, яку він при цьому вимірює, тобто наслідок досліду
Машинист поезда, движущегося со скоростью десять метров в секунду, начал тормозить на расстоянии пятьсот метров от железнодорожной станции. Необходимо: определить положение поезда через двадцать секунд, если при торможении его ускорение равно0,1 м/с2.Дано: v0 = 10 м/с; s = 500 м; t = 20 с; a = 0,1 м/с2 Найти: x — ?Решение:Формула уравнения движения поезда, записывается следующим образом,где x0 = 0; v0 = 20 м/с; a = -0,1 м/с2, так как движение поезда равнозамедленное.Определим положение поезда, подставив числовые значения в уравнение движения м.ответ: x = 180 м.
Ферромагнетики - это вещества, которые быть намагниченными при отсутствии магнитного поля (железо, никель, кобальт, гадолиний и их сплавы).
Они во много раз усиливают внешнее магнитное поле, так что их магнитная проницаемость намного превышает единицу. Намагниченность J ферромагнетиков зависит от напряженности магнитного поля Н.
При определенной напряженности намагниченность J достигает состояния насыщения J нас. Кроме нелинейной зависимости J и B от H, в ферромагнетиках наблюдаем явление гистерезиса. При циклическом перемагничивании ферромагнетика (т.е. напряженность Н увеличивается, а затем уменьшается в одном направлении, а затем увеличивается и уменьшается в обратном направлении). Точка, которая определяет в качестве функции Н, движется вдоль замкнутой кривой, которая называется петли гистерезиса, против часовой стрелки. Кривая описывает выход из ненамагниченного состояния. При напряженности Н = 0, т.е. в отсутствии внешнего магнитного поля, индукция в ферромагнетике не равна нулю и имеет место остаточная индукция Вз, благодаря тому возможно существование постоянных магнитов. Все эти свойства ферромагнетиков объясняются их доменной структурой. При определенных условиях в кристаллах возникают силы, которые заставляют магнитные моменты электронов выстраиваться параллельно друг другу.
Возникают участки с внутренней упорядоченностью магнитных моментов электронов - домены, которые имеют размеры ~ 10-4 ? 10-3 см. Когда под действием внешнего магнитного поля домены выстраиваются вдоль поля, то достигается состояние насыщения ферромагнетиков. При вынесении ферромагнетиков из магнитного поля домены сохраняют частичную упорядоченность в ориентации благодаря тому и образуется остаточная индукция.
При нагревании ферромагнетиков до определенной температуры, которая называется точкой Кюри Тк, домены "рассыпаются", и ферромагнетики превращаются в парамагнетики, для железа t = 768 ° С, никеля t = 365 ° С.
Необходимо: определить положение поезда через двадцать секунд, если при торможении его ускорение равно0,1 м/с2.Дано: v0 = 10 м/с; s = 500 м; t = 20 с; a = 0,1 м/с2
Найти: x — ?Решение:Формула уравнения движения поезда, записывается следующим образом,где x0 = 0; v0 = 20 м/с; a = -0,1 м/с2, так как движение поезда равнозамедленное.Определим положение поезда, подставив числовые значения в уравнение движения м.ответ: x = 180 м.
Они во много раз усиливают внешнее магнитное поле, так что их магнитная проницаемость намного превышает единицу. Намагниченность J ферромагнетиков зависит от напряженности магнитного поля Н.
При определенной напряженности намагниченность J достигает состояния насыщения J нас. Кроме нелинейной зависимости J и B от H, в ферромагнетиках наблюдаем явление гистерезиса. При циклическом перемагничивании ферромагнетика (т.е. напряженность Н увеличивается, а затем уменьшается в одном направлении, а затем увеличивается и уменьшается в обратном направлении). Точка, которая определяет в качестве функции Н, движется вдоль замкнутой кривой, которая называется петли гистерезиса, против часовой стрелки. Кривая описывает выход из ненамагниченного состояния. При напряженности Н = 0, т.е. в отсутствии внешнего магнитного поля, индукция в ферромагнетике не равна нулю и имеет место остаточная индукция Вз, благодаря тому возможно существование постоянных магнитов. Все эти свойства ферромагнетиков объясняются их доменной структурой. При определенных условиях в кристаллах возникают силы, которые заставляют магнитные моменты электронов выстраиваться параллельно друг другу.
Возникают участки с внутренней упорядоченностью магнитных моментов электронов - домены, которые имеют размеры ~ 10-4 ? 10-3 см. Когда под действием внешнего магнитного поля домены выстраиваются вдоль поля, то достигается состояние насыщения ферромагнетиков. При вынесении ферромагнетиков из магнитного поля домены сохраняют частичную упорядоченность в ориентации благодаря тому и образуется остаточная индукция.
При нагревании ферромагнетиков до определенной температуры, которая называется точкой Кюри Тк, домены "рассыпаются", и ферромагнетики превращаются в парамагнетики, для железа t = 768 ° С, никеля t = 365 ° С.