Смёрзшаяся земля, покрытая пушистым, мягким слоем, совершенно смолкла, зато воздух стал как-то особенно чуток, отчётливо перенося на далекие расстояния и крик вороны, и удар топора, и легкий треск обломавшейся ветки. Синтетический разбор.

Резонансные технологии в деревянных духовых инструментах.

Какой из музыкантов-духовиков не хотел бы иметь в руках такой инструмент, который по-настоящему «пускается во все тяжкие», то есть свободен, легок и быстр в обращении. Что можно сделать, чтобы добиться от духового музыкального инструмента того, чтобы он одинаково хорошо «раскачивался» во всех регистрах, это для многих остается загадкой.

Здесь я хочу немного пролить свет на эту проблему и в последующих абзацах рассказать о своем опыте.

До сегодняшнего дня мне неизвестно существуют ли аналогичные наблюдения на тему резонансов твердого корпуса в производстве деревянных духовых инструментов. В некоторых статьях или иногда и в учебниках, можно найти , короткие примечания на эту тему. Я думаю, что именно этой области практической инструментальной акустики должно отводится гораздо большее значение, чем думают многие коллеги.

Многие эмпирические исследования резонансов твердого корпуса происходят из органостроения, чья вековая традиция до сих пор сохраняется, хотя многие производители органов не могут, руководствуясь физическими законами, точно объяснить, почему для литья органных труб они используют именно этот материал и избегают других. Тем не менее, если почитать и сделать подборку литературы на эту тему (отчасти старинной), то найдется одно или другое вполне понятное объяснение этого феномена.

Я хотел бы подчеркнуть, что не считаю отображенные здесь высказывания единственно верными. Каждый делает свои эксперименты. Но, по моему мнению, этот самый лучший, и каждый может испробовать его на своем инструменте и сопоставить с тем, что я здесь рассказываю

Объяснение:Система дифференциальных уравнений для описания электростатического поля имеет вид:

div D = 4πρ; rot E = 0;

∂ρ

∂t = 0; D = E + 4πP, (1)

Здесь D - вектор индукции, E - вектор напряженности электрического поля, P - вектор поляризации среды,

ρ - объемная плотность заряда. Векторы, определяющие свойства электростатического поля, являются

функциями от координат и не зависят от времени.

В случае однородной изотропной среды для слабых полей (слабым является поле, если оно много меньше

внутриатомного) вектор поляризации связан с вектором напряженности линейным соотношением P = κ E,

где коэффициент κ - коэффициент диэлектрической восприимчивости среды. В этом простейшем случае

вектор индукции электрического поля пропорционален вектору напряженности D = E, а - называется

диэлектрической проницаемостью среды: = 1 + 4πκ.

Для сред со сложными пространственными свойствами (например, анизотропные среды) соотношения,

устанавливающие связь векторов индукции и напряженности поля определяются покомпонентно:

Pi =

X

3

k=1

κi k Ek; Di =

X

3

k=1

i k Ek; i k = 1 + 4π κi k; i ∈ 1, 2, 3,