Везде у берегов прилив и отлив сопровождаются течениями, называемыми приливо-отливными. Если прилив совершенно правильный, то приливное течение начинается, когда вода, поднимаясь при приливе, достигла среднего уровня. Постепенно нарастая, течение достигает наибольшей скорости в полную воду, затем при отливе оно постепенно убывает и прекращается к моменту, когда уровень достиг своего среднего положения. При дальнейшем понижении уровня начинается отливное течение обратного направления, которое в свою очередь достигает наибольшей силы в малую воду и затем уменьшается при приливе и прекращается, когда уровень достигнет среднего положения. При правильном приливе приливное и отливное течения продолжаются одинаковый промежуток времени.Согласно современному взгляду ни явление прилива, оно представляет колебательное движение, которое у берегов образует настоящее волнообразное движение с очень большой длиной и малой высотой волны.Несовпадение моментов начала приливо-отливных течений с серединой между полной и малой водой, по современным взглядам на явление прилива у берегов, как на род волнообразного движения, объясняется видоизменением орбит, описываемых частицами. На большой глубине орбиты должны быть круговые, тогда моменты полной и малой воды совпадают с наибольшими скоростями приливо-отливных течений, начало же их приходится посредине между полными и малыми водами.Разобранные карты приливных течений для четырех главных моментов явления в Ла-Манше показывают, насколько оно сложно и как много надо наблюдений, чтобы его представить достаточно ясно и точно. Область, обнимаемая этими картами, есть одна из наиболее изученных во всем океане в отношении приливо-отливных течений (что вызывается большим движением судов здесь и значительными скоростями течений), для других же мест, где приливные течения также обладают большой силой, столь полных исследований еще не имеется.
Для висящего бруска: ma=mg-T (предположим, что брусок висящий на нити будет двигаться вниз) (1) Для бруска, находящегося на наклонной плоскости: В проекции на ось ОХ(идущей вдоль наклонной плоскости)= ma=T-mgsin30-Fтр=T-mgsin30-мю(коэффициент трения)N (2) В проекции на ось Оу(перпендикулярной наклонной) N=mgcos30 Сложим уравнения (1) и (2), чтобы избавиться от Т ma+ma=mg-mgsin30-Fтр=mg-mgsin30-мю(коэффициент трения)*mgcos30= =mg(1-sin30-мю*cos30) 2ma=mg(1-sin30-мю*cos30) 2a=g(1-sin30-мю*cos30) a=0,5g(1-sin30-мю*cos30)=0,5*10*(1-0,5-0,1*корень из(3)\2)=-1,775[м\с:2], раз а<0, то система движется в противоположную сторону той, как мы выбирали, т.е. брусок будет скатываться по наклонной плоскости
ma=mg-T (предположим, что брусок висящий на нити будет двигаться вниз) (1)
Для бруска, находящегося на наклонной плоскости:
В проекции на ось ОХ(идущей вдоль наклонной плоскости)=
ma=T-mgsin30-Fтр=T-mgsin30-мю(коэффициент трения)N (2)
В проекции на ось Оу(перпендикулярной наклонной)
N=mgcos30
Сложим уравнения (1) и (2), чтобы избавиться от Т
ma+ma=mg-mgsin30-Fтр=mg-mgsin30-мю(коэффициент трения)*mgcos30=
=mg(1-sin30-мю*cos30)
2ma=mg(1-sin30-мю*cos30)
2a=g(1-sin30-мю*cos30)
a=0,5g(1-sin30-мю*cos30)=0,5*10*(1-0,5-0,1*корень из(3)\2)=-1,775[м\с:2],
раз а<0, то система движется в противоположную сторону той, как мы выбирали, т.е. брусок будет скатываться по наклонной плоскости