пусть v0v0 - начальная скорость электрона. его энергия w=mv202w=mv022, где mm - масса электрона. на электрон действует со стороны поля сила fk=|e|efk=|e|e, где ee - напряженность поля. в подобных действием сил тяжести на элементарные частицы можно пренебречь. разложим сложное движение электрона на два простых: вдоль оси x, параллельной пластинам, и вдоль оси y, перпендикулярной пластинам. начало системы координат о поместим в точке влета электрона в конденсатор. начальные координаты электрона x0=0,y0=0x0=0,y0=0; его начальные скорости v0x=v0cosα,v0y=v0sinαv0x=v0cosα,v0y=v0sinα. ускорение ax=0ax=0, следовательно, в направлении x движение является прямолинейным равномерным. ускорение ay=−fkm=−|e|em=constay=−fkm=−|e|em=const. следовательно, движение по оси y является равнопеременным.
законы движения по оси x: vx(t)=v0cosα,x(t)=x0+v0x(t)=v0cosαtvx(t)=v0cosα,x(t)=x0+v0x(t)=v0cosαt. законы движения по оси y: vy(t)=v0y+ayt=v0sinα−|e|emtvy(t)=v0y+ayt=v0sinα−|e|emt, y(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22my(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22m. исключив из второго уравнения время t=xv0cosαt=xv0cosα и подставив его в четвертое, получим y=v0sinαxv0cosα−|e|e2m⋅x2v20cos2α=xtgα−|e|e2mv20cos2αx2y=v0sinαxv0cosα−|e|e2m⋅x2v02cos2α=xtgα−|e|e2mv02cos2αx2. это уравнение параболы. мы доказали, что заряженная частица, влетевшая под углом к силовым линиям однородного поля, будет двигаться в этом поле по параболе. в точке вылета vy=0,x=lvy=0,x=l, поэтому {v0sinα−|e|emt=0,v0cosαt=l.{v0sinα−|e|emt=0,v0cosαt=l. выразим из последнего уравнения время пролета электрона через конденсатор: t=lv0cosαt=lv0cosα. из первого уравнения найдем напряженность поля в конденсаторе: e=mv0sinα|e|t=mv0sinα|e|lv0cosα=mv202|e|l⋅2sinαcosα=mv202⋅1|e|lsin2α=w|e|lsin2αe=mv0sinα|e|t=mv0sinα|e|lv0cosα=mv022|e|l⋅2sinαcosα=mv022⋅1|e|lsin2α=w|e|lsin2α. напряжение на пластинах u=edu=ed, т. е. u=dlw|e|sin2α=150в
время, в течение которого совершается одно полное изменение эдс, то есть один цикл колебания или один полный оборот радиуса-вектора, называется периодом колебания переменного тока (рисунок 1).
период переменного тока
рисунок 1. период и амплитуда синусоидального колебания. период - время одного колебания; аплитуда - его наибольшее мгновенное значение.
период выражают в секундах и обозначают буквой т.
так же используются более мелкие единицы измерения периода это миллисекунда (мс)- одна тысячная секунды и микросекунда (мкс)- одна миллионная секунды.
1 мс =0,001сек =10-3сек.
1 мкс=0,001 мс = 0,1сек =10-6сек.
1000 мкс = 1 мс.
число полных изменений эдс или число оборотов радиуса-вектора, то есть иначе говоря, число полных циклов колебаний, совершаемых переменным током в течение одной секунды, называется частотой колебаний переменного тока.
частота обозначается буквой f и выражается в периодах в секунду или в герцах.
одна тысяча герц называется килогерцом (кгц), а миллион герц — мегагерцом (мгц). существует так же единица гигагерц (ггц) равная одной тысячи мегагерц.
чем быстрее происходит изменение эдс, то есть чем быстрее вращается радиус-вектор, тем меньше период колебания чем быстрее вращается радиус-вектор, тем выше частота. таким образом, частота и период переменного тока являются величинами, обратно пропорциональными друг другу. чем больше одна из них, тем меньше другая.
связь между периодом и частотой переменного тока и напряжения выражается формулами
формула частота переменного токаформула период переменного тока
например, если частота тока равна 50 гц, то период будет равен:
т = 1/f = 1/50 = 0,02 сек.
и наоборот, если известно, что период тока равен 0,02 сек, (t=0,02 то частота будет равна:
f = 1/t=1/0,02 = 100/2 = 50 гц
частота переменного тока, используемого для освещения и промышленных целей, как раз и равна 50 гц.
частоты от 20 до 20 000 гц называются звуковыми частотами. токи в антеннах радиостанций колеблются с частотами до 1 500 000 000 гц или, иначе говоря, до 1 500 мгц или 1,5 ггц. такие высокие частоты называются радиочастотами или колебаниями высокой частоты.
ответ:
150в
объяснение:
пусть v0v0 - начальная скорость электрона. его энергия w=mv202w=mv022, где mm - масса электрона. на электрон действует со стороны поля сила fk=|e|efk=|e|e, где ee - напряженность поля. в подобных действием сил тяжести на элементарные частицы можно пренебречь. разложим сложное движение электрона на два простых: вдоль оси x, параллельной пластинам, и вдоль оси y, перпендикулярной пластинам. начало системы координат о поместим в точке влета электрона в конденсатор. начальные координаты электрона x0=0,y0=0x0=0,y0=0; его начальные скорости v0x=v0cosα,v0y=v0sinαv0x=v0cosα,v0y=v0sinα. ускорение ax=0ax=0, следовательно, в направлении x движение является прямолинейным равномерным. ускорение ay=−fkm=−|e|em=constay=−fkm=−|e|em=const. следовательно, движение по оси y является равнопеременным.
законы движения по оси x: vx(t)=v0cosα,x(t)=x0+v0x(t)=v0cosαtvx(t)=v0cosα,x(t)=x0+v0x(t)=v0cosαt. законы движения по оси y: vy(t)=v0y+ayt=v0sinα−|e|emtvy(t)=v0y+ayt=v0sinα−|e|emt, y(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22my(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22m. исключив из второго уравнения время t=xv0cosαt=xv0cosα и подставив его в четвертое, получим y=v0sinαxv0cosα−|e|e2m⋅x2v20cos2α=xtgα−|e|e2mv20cos2αx2y=v0sinαxv0cosα−|e|e2m⋅x2v02cos2α=xtgα−|e|e2mv02cos2αx2. это уравнение параболы. мы доказали, что заряженная частица, влетевшая под углом к силовым линиям однородного поля, будет двигаться в этом поле по параболе. в точке вылета vy=0,x=lvy=0,x=l, поэтому {v0sinα−|e|emt=0,v0cosαt=l.{v0sinα−|e|emt=0,v0cosαt=l. выразим из последнего уравнения время пролета электрона через конденсатор: t=lv0cosαt=lv0cosα. из первого уравнения найдем напряженность поля в конденсаторе: e=mv0sinα|e|t=mv0sinα|e|lv0cosα=mv202|e|l⋅2sinαcosα=mv202⋅1|e|lsin2α=w|e|lsin2αe=mv0sinα|e|t=mv0sinα|e|lv0cosα=mv022|e|l⋅2sinαcosα=mv022⋅1|e|lsin2α=w|e|lsin2α. напряжение на пластинах u=edu=ed, т. е. u=dlw|e|sin2α=150в
ответ:
время, в течение которого совершается одно полное изменение эдс, то есть один цикл колебания или один полный оборот радиуса-вектора, называется периодом колебания переменного тока (рисунок 1).
период переменного тока
рисунок 1. период и амплитуда синусоидального колебания. период - время одного колебания; аплитуда - его наибольшее мгновенное значение.
период выражают в секундах и обозначают буквой т.
так же используются более мелкие единицы измерения периода это миллисекунда (мс)- одна тысячная секунды и микросекунда (мкс)- одна миллионная секунды.
1 мс =0,001сек =10-3сек.
1 мкс=0,001 мс = 0,1сек =10-6сек.
1000 мкс = 1 мс.
число полных изменений эдс или число оборотов радиуса-вектора, то есть иначе говоря, число полных циклов колебаний, совершаемых переменным током в течение одной секунды, называется частотой колебаний переменного тока.
частота обозначается буквой f и выражается в периодах в секунду или в герцах.
одна тысяча герц называется килогерцом (кгц), а миллион герц — мегагерцом (мгц). существует так же единица гигагерц (ггц) равная одной тысячи мегагерц.
1000 гц = 103 гц = 1 кгц;
1000 000 гц = 106 гц = 1000 кгц = 1 мгц;
1000 000 000 гц = 109 гц = 1000 000 кгц = 1000 мгц = 1 ггц;
чем быстрее происходит изменение эдс, то есть чем быстрее вращается радиус-вектор, тем меньше период колебания чем быстрее вращается радиус-вектор, тем выше частота. таким образом, частота и период переменного тока являются величинами, обратно пропорциональными друг другу. чем больше одна из них, тем меньше другая.
связь между периодом и частотой переменного тока и напряжения выражается формулами
формула частота переменного токаформула период переменного тока
например, если частота тока равна 50 гц, то период будет равен:
т = 1/f = 1/50 = 0,02 сек.
и наоборот, если известно, что период тока равен 0,02 сек, (t=0,02 то частота будет равна:
f = 1/t=1/0,02 = 100/2 = 50 гц
частота переменного тока, используемого для освещения и промышленных целей, как раз и равна 50 гц.
частоты от 20 до 20 000 гц называются звуковыми частотами. токи в антеннах радиостанций колеблются с частотами до 1 500 000 000 гц или, иначе говоря, до 1 500 мгц или 1,5 ггц. такие высокие частоты называются радиочастотами или колебаниями высокой частоты.