Зависимость пройденного телом пути от времени задается уравнением s = A – Bt + Ct2 + Dt3 (C = 0,2 м/с2, D = 0,1 м/с3). Определите, через сколько времени после начала движения ускорение a тела станет равным 2,8 м/с2.
Энергия не может быть создана или уничтожена (закон сохранения энергии), она лишь переходит из одного вида в другой в различных физических процессах. Отсюда следует, что внутренняя энергия изолированной системы остается неизменной.
Количество теплоты, полученное системой, идет на изменение ее внутренней энергии и совершение работы против внешних сил.
Изменение внутренней энергии системы при переходе ее из одного состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданной системе и не зависит от которым осуществляется этот переход.
Изменение внутренней энергии неизолированной термодинамической системы равно разности между количеством теплоты, переданной системе, и работой, совершенной системой над внешними силами.
Имеем: g = 1,6 м/c²; T = 4,9 c. Найти: L - ?
1. Формула периода математического маятника: .
2. Выразим длину: .
3. Численно получим: (м).
ответ: 0,97 м.======================Задача #2Дано: C = Ф; T = 0,001 c. Найти: L - ?
1. Формула Томсона: .
2. Индуктивность из (1): .
3. Численно получим: (Гн).
4. Перевод: 0,0051 Гн = 5,1 мГн.
ответ: 5,1 мГн.======================Задача #3Имеем: x = 0,4cos(πt). Найти: A, T - ? Построить: x(t).
1. Уравнение гармонических колебаний в общем виде: , отсюда амплитуда A = 0,4 м и циклическая частота ω = π рад/с.
2. Формула циклической частоты: , значит период: .
3. Численно: (c).
ответ: 0,4 м; 2 с.График зависимости x(t) смотри в приложении.
Количество теплоты, полученное системой, идет на изменение ее внутренней энергии и совершение работы против внешних сил.
Изменение внутренней энергии системы при переходе ее из одного состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданной системе и не зависит от которым осуществляется этот переход.
Изменение внутренней энергии неизолированной термодинамической системы равно разности между количеством теплоты, переданной системе, и работой, совершенной системой над внешними силами.