Жұмыстың барысы:
1) оқулықтағы «Иіндік»; «Иіндікке түскен
күштердің тепе-теңдігі»; «Күш моменттері»
туралы материалды қайталаңдар;
2) иіндіктің екі ұшындағы бұрандаларды
бурап, оны горизонталь орналасатындай етіп
теңгеріңдер;
3) иіндіктің сол жағына айналу білігінен
1. қашықтыққа массаларының қосындысы
Сурет 5.27
т, болатын екі жүк іліңдер. Тәжірибе жа-
сап, иіндіктің оң жағына оны тепе-теңдікке келтіретін бір жүкті айналу
білігінен қандай 1, арақашықтықта ілуге болатынын анықтаңдар. Алынған
мәліметтерді төмендегі кестеге жазыңдар:
Біліктің сол жағы
Біліктің оң жағы
Масса, тиін, күш, күш моменті, Масса, тиін, күш, күш моменті,
т.(кг) L.(M) F,(H) M (HºM) m,(kr)
M (H-м)
1, (м) TF (H)​

1.

Дано:

m=7 кг

V=300 км/ч

V₀=0 

l=0.9 м

Найти: F-?

s= (V²-V₀²)/2a, т.к. V₀=0, то s=V²/(2a) - (домножим обе части на 2а, чтобы избавиться от знаменателя):

2as=V² 

a=V²/(2s)

Теперь пользуясь формулой из второго закона Ньютона, подставим в него вместо ускорения a то, что у нас получилось:

F=m*a=m*V²/(2s) = (7*300²*1000²)/(3600²*2*0.9)=27006.17 Н= 27кН

ответ: F= 27кН

2.

А = Е2 - Е1

Е2 = mv²/2

E1 = mv₀²/2 + mgh

A = -18125 -2450h

3.

Дано:

m= 9.8 кг

Т = 3с

Найти:

k-?

v-?

1) Т = 2π√(m/k)

k = (4π²m)/T² = (4*9.8596*9.8)/9=49 Н/м

2) v = 1/T = 1/3 = 0.3 Гц

ответ: k=49 Н/м; v=0,3Гц

Для понимания сути процессов, происходящих в диоде при работе в высокочастотных импульсных цепях рассмотрим прохождение через него прямоугольного сигнала (т.е. сигнала с малой длительностью фронта и среза). При этом диод включается по схеме, приведенной на рис. 3.1-1.

 

Рис. 3.1-1. Схема включения диода при рассмотрении переходных процессов

 

В случае, когда входной прямоугольный сигнал является двуполярным, переходные процессы в диоде будут характеризоваться диаграммами, представленными на рис. 3.1-2.

 

Рис. 3.1-2. Переходные процессы в диоде при прохождении через него двуполярного прямоугольного сигнала

 

Для анализа приведенных зависимостей можно воспользоваться выражением для тока диода в переходном режиме:

Iд=Qбτб+dQбdt+CбdUp−ndt ,

где:

Qб — объемный заряд неосновных носителей в области базы диода;τб — время жизни неосновных носителей в области базы;Cб — барьерная емкость перехода;Up−n — напряжение на p-n-переходе диода.

 

Первое слагаемое выражения связано с рекомбинацией неосновных носителей в области базы. Второе слагаемое определяет изменение во времени объемного заряда неосновных носителей в области базы. Третье — обусловлено перезарядом барьерной емкости p-n-перехода при изменении входного сигнала во времени.

Таким образом, основными причинами инерционности заряда являются: эффект накопления избыточного заряда в базовой области прибора и наличие барьерной емкости перехода.

 

Рассмотрим участок времени [t0;t1], когда входное напряжение скачком увеличивается от –Uвхобр до +Uвхпр.

При увеличении прямого тока сопротивление базы диода уменьшается (эффект модуляции сопротивления области базы). Поскольку скорость накопления избыточного заряда в области базы конечна, то установление прямого сопротивления диода требует некоторого времени. Учитывая, что RН≫rдпр, можно показать, что ток диода не зависит от его сопротивления. Поэтому эффект модуляции сопротивления базы приводит к появлению резкого выброса напряжения на диоде при его включении.

Перезаряд барьерной емкости диода Cб, наоборот, ведет к замедлению скорости увеличения напряжения на диоде.

Вследствие действия двух противоположных тенденций реальный вид переходного процесса определяется конкретным соотношением параметров диода. При малых уровнях инжекции превалирующими являются процессы, связанные с перезарядом емкости Cб. При больших уровнях инжекции — процессы, связанные с изменением объемного заряда области базы. Поэтому для диодов различных типов переходные процессы при включении могут иметь качественно отличный вид. На приведенной на рис. 3.1-2 диаграмме представлен случай большого уровня инжекции и соответственно малого влияния Cб.

Длительность всплеска напряжения на диоде τу называется временем установления. Рассчитанное для 1,2Uдпр, оно примерно равно: τу≈2,3tб , а максимальное падение напряжения на диоде:

Uдпрmax≈φк+Iпр⋅rдб,

где:

φк — контактная разность потенциалов,rдб — сопротивление области базы диода.

 

Интервал времени [t1;t2] характеризует установившийся режим в диодном ключе. В базовой области диода накоплен избыточный заряд неосновных носителей Qб=Iпр⋅τб. Концентрация избыточных носителей при этом падает по мере удаления от перехода. Прямой ток, протекающий через диод, равен:

Iпр=Uвхпр–Uдпрrдпр+Rн.

 

В момент времени t2 входное напряжение изменяет свою полярность на обратную. Однако до момента t4 диод будет находиться в проводящем состоянии. До момента t3 через него в обратном направлении будет протекать ток, импульсное значение которого Iобр и соизмеримо с Iпр. Далее, по мере рассасывания объемного заряда неосновных носителей в области базы и разряда барьерной емкости на интервале [t3;t4], обратный ток через диод будет уменьшаться, стремясь к своему установившемуся значению.