const nx = 20; var x: array[1..nx, 1..nx] of integer;z:array[1..nx*2] of integer; i, j, k,n,r,t: integer; begin Writeln('Введите размер матрицы n');Read(n); for i := 1 to n do begin for j := 1 to n do begin Read(k);x[i, j] := k; end;end; Writeln('Исходный массив'); for i := 1 to n do begin for j := 1 to n do begin Write(x[i, j]:4); if x[i, j]>0 then begin t:=t+1; z[t]:=x[i, j];end; end; Writeln; end; Writeln;Writeln('Одномерный массив'); for j := 1 to t do Write(z[j]:4); end.
Рассмотрим механическую систему, состоящую из пружины, закрепленной с одного конца, и груза массой m {\displaystyle m} , прикрепленного к свободному концу пружины. Будем считать, что груз может двигаться только в направлении оси пружины (например, движение происходит вдоль стержня). Построим математическую модель этой системы. Будем описывать состояние системы расстоянием x {\displaystyle x} от центра груза до его положения равновесия. Опишем взаимодействие пружины и груза с закона Гука (F = − k x {\displaystyle F=-kx} ), после чего воспользуемся вторым законом Ньютона, чтобы выразить его в форме дифференциального уравнения:
m x ¨ = − k x {\displaystyle m{\ddot {x}}=-kx} ,
где x ¨ {\displaystyle {\ddot {x}}} означает вторую производную от x {\displaystyle x} по времени: x ¨ = d 2 x d t 2 {\displaystyle {\ddot {x}}={\frac {d^{2}x}{dt^{2 .
Полученное уравнение описывает математическую модель рассмотренной физической системы. Эта модель называется «гармоническим осциллятором».
var x: array[1..nx, 1..nx] of integer;z:array[1..nx*2] of integer;
i, j, k,n,r,t: integer;
begin
Writeln('Введите размер матрицы n');Read(n);
for i := 1 to n do begin
for j := 1 to n do begin
Read(k);x[i, j] := k; end;end;
Writeln('Исходный массив');
for i := 1 to n do begin
for j := 1 to n do begin
Write(x[i, j]:4);
if x[i, j]>0 then begin t:=t+1; z[t]:=x[i, j];end;
end;
Writeln; end;
Writeln;Writeln('Одномерный массив');
for j := 1 to t do
Write(z[j]:4);
end.
Рассмотрим механическую систему, состоящую из пружины, закрепленной с одного конца, и груза массой m {\displaystyle m} , прикрепленного к свободному концу пружины. Будем считать, что груз может двигаться только в направлении оси пружины (например, движение происходит вдоль стержня). Построим математическую модель этой системы. Будем описывать состояние системы расстоянием x {\displaystyle x} от центра груза до его положения равновесия. Опишем взаимодействие пружины и груза с закона Гука (F = − k x {\displaystyle F=-kx} ), после чего воспользуемся вторым законом Ньютона, чтобы выразить его в форме дифференциального уравнения:
m x ¨ = − k x {\displaystyle m{\ddot {x}}=-kx} ,где x ¨ {\displaystyle {\ddot {x}}} означает вторую производную от x {\displaystyle x} по времени: x ¨ = d 2 x d t 2 {\displaystyle {\ddot {x}}={\frac {d^{2}x}{dt^{2 .
Полученное уравнение описывает математическую модель рассмотренной физической системы. Эта модель называется «гармоническим осциллятором».