Заранее Сделайте 2 опыта :
ОПЫТ № 1. Взаимодействие сахарозы с гидроокисью кальция.
1 г сахарозы растворить в 5–6мл воды, к полученному раствору добавить по каплям при встряхивании предварительно взмученное известковое молоко. Образуется прозрачный раствор. Продолжать приливать известковое молоко до образования белого осадка, не исчезающего при встряхивании. Через 3–5мин профильтровать смесь через складчатый фильтр и прозрачный фильтрат разделить на две пробирки, в одну пробирку пропустите углекислый газ по стеклянной трубке до появления белого осадка. Другую пробирку нагреть до кипения и наблюдать появление белого осадка трехкальциевого сахарата С12Н22О11 ∙3СаО ∙ 3Н2О, который при охлаждении вновь переходит в раствор.
ОПЫТ № 2. Взаимодействие крахмала с йодом.
Налить в пробирку крахмального клейстера, прибавить спиртовый раствор йода. Нагреть. Записать наблюдения. Остудить пробирку. Записать наблюдения.
А)
Элемент Ar e⁻ p⁺ n° Z
I 127 53 53 74 +53
Na 23 11 11 12 +11
CI 35 17 17 18 +17
CI 37 17 17 20 +17
Ca 40 20 20 20 +20
AI 27 13 13 14 +13
Б)
Элемент Ar e⁻ p⁺ n° Z
S 32 16 16 16 +16
P 31 15 15 16 +15
C 12 6 6 6 +6
K 39 19 19 20 +19
Ne 20 10 10 10 +10
В)
Элемент Ar e⁻ p⁺ n° Z
F 19 9 9 10 +9
O 16 8 8 8 +8
B 11 5 5 6 +5
Ba 137 56 56 81 +56
Si 28 14 14 14 +14
Г)
Элемент Ar e⁻ p⁺ n° Z
H 1 1 1 0 +1
N 14 7 7 7 +7
Zn 65 30 30 35 +30
Kr 84 36 36 48 +36
As 75 33 33 42 +33
изолированных систем второй закон утверждает: dS і 0, (4.2) т.е. энтропия изолированных систем в необратимых процессах может только возрастать, а в состоянии термодинамического равновесия она достигает максимума (dS = 0,
d 2S < 0).
Неравенство (4.1) называют неравенством Клаузиуса. Поскольку энтропия - функция состояния, ее изменение в любом циклическом процессе равно 0, поэтому для циклических процессов неравенство Клаузиуса имеет вид:
, (4.3)
где знак равенства ставится, если весь цикл полностью обратим.
Энтропию можно определить с двух эквивалентных подходов - статистического и термодинамического. Статистическое определение основано на идее о том, что необратимые процессы в термодинамике вызваны переходом в более вероятное состояние, поэтому энтропию можно связать с вероятностью:
, (4.4)
где k = 1.38 10-23 Дж/К - постоянная Больцмана (k = R / NA), W - так называемая термодинамическая вероятность, т.е. число микросостояний, которые соответствуют данному макросостоянию системы (см. гл. 10). Формулу (4.4) называют формулой Больцмана.
С точки зрения строгой статистической термодинамики энтропию вводят следующим образом:
, (4.5)
где G (E) - фазовый объем, занятый микроканоническим ансамблем с энергией E.
Термодинамическое определение энтропии основано на рассмотрении обратимых процессов:
. (4.6)
Это определение позволяет представить элементарную теплоту в такой же форме, как и различные виды работы:
Qобр = TdS, (4.7)
где температура играет роль обобщенной силы, а энтропия - обобщенной (тепловой) координаты.
Расчет изменения энтропии для различных процессов
Термодинамические расчеты изменения энтропии основаны на определении (4.6) и на свойствах частных производных энтропии по термодинамическим параметрам:
(4.8)
Последние два тождества представляют собой соотношения Максвелла (вывод см. в гл. 5).
1) Нагревание или охлаждение при постоянном давлении.
Количество теплоты, необходимое для изменения температуры системы, выражают с теплоемкости: Qобр = Cp dT.
(4.9)
Если теплоемкость не зависит от температуры в интервале от T1 до T2, то уравнение (4.8) можно проинтегрировать:
. (4.10)
Если изменение температуры происходит при постоянном объеме, то в формулах (4.9) и (4.10) Cp надо заменить на CV.
2) Изотермическое расширение или сжатие.
Для расчета энтропии в этом случае надо знать уравнение состояния системы. Расчет основан на использовании соотношения Максвелла:
(4.11)
В частности, для изотермического расширения идеального газа (p = nRT
Объяснение:
как так сделал