Определение средней и мгновенной скорости движения тела. Основные формулы кинематики
Для описания движения в физике введено понятие средней скорости: → υ = Δ → s Δ t = Δ → r Δ t .
Физиков больше интересует формула не средней, а мгновенной скорости, которая рассчитывается как предел, к которому стремится средняя скорость на бесконечно маленьком промежутке времени Δ t , то есть → υ = Δ → s Δ t = Δ → r Δ t ;
( Δ t → 0 ) .
В математике данный предел называется производная и обозначается d → r d t или ˙ → r .
Мгновенная скорость → υ тела в каждой точке криволинейной траектории направлена по касательной к траектории в заданной точке. Отличие между средней и мгновенной скоростями демонстрирует рисунок 1 . 1 . 3 .
Определение средней и мгновенной скорости движения тела. Основные формулы кинематики
Рисунок 1 . 1 . 3 . Средняя и мгновенная скорости. Δ → s 1 ,
Δ → s 2 ,
Δ → s 3 – перемещения за время Δ t 1 < Δ t 2 < Δ t 3 соответственно. При t → 0 ,
→ υ с р → → υ .
При перемещении тела по криволинейной траектории скорость → υ меняется по модулю и по направлению. Изменение вектора скорости → υ за какой-то маленький промежуток времени Δ t задается при вектора Δ → υ (рисунок 1 . 1 . 4 ).
Вектор изменения скорости Δ → υ = → υ 2 − → υ 1 за короткий промежуток времени Δ t раскладывается на 2 составляющие: Δ → υ r , которая направлена вдоль вектора → υ (касательная составляющая) и Δ → υ n , которая направлена перпендикулярно вектору → υ (нормальная составляющая).
Определение средней и мгновенной скорости движения тела. Основные формулы кинематики
Рисунок 1 . 1 . 4 . Изменение вектора скорости по величине и по направлению. Δ → υ = Δ → υ r + Δ → υ n – изменение вектора скорости за промежуток времени Δ t .
Определение 9 Мгновенное ускорение тела → a – это предел отношения небольшого изменения скорости Δ → υ к короткому отрезку времени Δ t , в течение которого изменялась скорость: → a = Δ → υ Δ t = Δ → υ τ Δ t + Δ → υ n Δ t ;
( Δ t → 0 ) .
Направление вектора ускорения → a , при криволинейном движении, не совпадает с направлением вектора скорости → υ . Составляющие вектора ускорения → a – это касательные (тангенциальные) → a τ и нормальные → a n ускорения (рисунок 1 . 1 . 5 ).
Для описания движения в физике введено понятие средней скорости:
→
υ
=
Δ
→
s
Δ
t
=
Δ
→
r
Δ
t
.
Физиков больше интересует формула не средней, а мгновенной скорости, которая рассчитывается как предел, к которому стремится средняя скорость на бесконечно маленьком промежутке времени
Δ
t
, то есть
→
υ
=
Δ
→
s
Δ
t
=
Δ
→
r
Δ
t
;
(
Δ
t
→
0
)
.
В математике данный предел называется производная и обозначается
d
→
r
d
t
или
˙
→
r
.
Мгновенная скорость
→
υ
тела в каждой точке криволинейной траектории направлена по касательной к траектории в заданной точке. Отличие между средней и мгновенной скоростями демонстрирует рисунок
1
.
1
.
3
.
Определение средней и мгновенной скорости движения тела. Основные формулы кинематики
Рисунок
1
.
1
.
3
.
Средняя и мгновенная скорости.
Δ
→
s
1
,
Δ
→
s
2
,
Δ
→
s
3
– перемещения за время
Δ
t
1
<
Δ
t
2
<
Δ
t
3
соответственно. При
t
→
0
,
→
υ
с
р
→
→
υ
.
При перемещении тела по криволинейной траектории скорость
→
υ
меняется по модулю и по направлению. Изменение вектора скорости
→
υ
за какой-то маленький промежуток времени
Δ
t
задается при вектора
Δ
→
υ
(рисунок
1
.
1
.
4
).
Вектор изменения скорости
Δ
→
υ
=
→
υ
2
−
→
υ
1
за короткий промежуток времени
Δ
t
раскладывается на
2
составляющие:
Δ
→
υ
r
, которая направлена вдоль вектора
→
υ
(касательная составляющая) и
Δ
→
υ
n
, которая направлена перпендикулярно вектору
→
υ
(нормальная составляющая).
Определение средней и мгновенной скорости движения тела. Основные формулы кинематики
Рисунок
1
.
1
.
4
.
Изменение вектора скорости по величине и по направлению.
Δ
→
υ
=
Δ
→
υ
r
+
Δ
→
υ
n
– изменение вектора скорости за промежуток времени
Δ
t
.
Определение 9
Мгновенное ускорение тела
→
a
– это предел отношения небольшого изменения скорости
Δ
→
υ
к короткому отрезку времени
Δ
t
, в течение которого изменялась скорость:
→
a
=
Δ
→
υ
Δ
t
=
Δ
→
υ
τ
Δ
t
+
Δ
→
υ
n
Δ
t
;
(
Δ
t
→
0
)
.
Направление вектора ускорения
→
a
, при криволинейном движении, не совпадает с направлением вектора скорости
→
υ
. Составляющие вектора ускорения
→
a
– это касательные (тангенциальные)
→
a
τ
и нормальные
→
a
n
ускорения (рисунок
1
.
1
.
5
).
: от 0 до 0,2 м/с - "штиль"
: от 0,3 до 1,5 м/с - "очень слабый ветер"
: от 1,6 до 3,3 м/с - "слабый ветер"
: от 3,4 до 5,4 м/с - "от слабого до умеренного"
: от 5,5 до 7,9 м/с - "умеренный"
: от 8,0 до 10,7 м/с "от умеренного до сильного"
: от 10,8 до 13,8 м/с "сильный"
: от 13, 9 до 17,1 м/с "от сильного до очень сильного"
: от 17,2 до 20,7 м/с "очень сильный"
: от 20,8 до 24,4 м/с "от очень сильного до штормового"
: от 24,5 до 28,4 м/с "штормовой" или "буря"
: от 28,5 м/с до 32,6 м/с "от штормового до ураганного"
: от 32,7 м/с и более "ураган".