Маша сидит на расстоянии
3 метров от точки опоры качелей A, а Саша — на расстоянии 1,2 м.
Найдите вес Саша, если Маша весит 192 Н, а качели находятся в равновесии?
2. На рычаге размещены два противовеса таким образом, что рычаг находится в состоянии
равновесия. Вес расположенного слева противовеса равен P1 = 70Н. Каков вес P2 расположенного справа
противовеса, если все обозначенные на перекладине рычага участки имеют одинаковую длину?
3. Плоскогубцы образуют два одинаковых соединённых рычага. Плечо рычага AB в 7 раз
длиннее плеча BC. С какой силой плоскогубцы сжимают мячик, если сила F, приложенная к
рукояткам, равна 4,8 Н?

Показать ответ

Ответ:

Petrasir

19.04.2022 12:21

Запишем второй закон Ньютона в проекции на ось, направленную вниз вдоль плоскости (Ось x), и на ось, которая сонаправлена скорости тела в любой момент времени. Пусть угол между скоростью тела и горизонталью в произвольный момент времени составляет β', тогда

$\displaystyle
m\frac{\Delta v_x}{\Delta t} = mg\sin\alpha - \mu m g\cos\alpha\sin\beta'\\\\
m\frac{\Delta v}{\Delta t} = mg\sin\alpha\sin\beta' - \mu m g\cos\alpha$

Учтите, что здесь угол бета-штрих - это функция от времени, но никак не постоянная величина. В начальный момент бета равен 30 градусов. Здесь уже сразу используется выражение для силы трения скольжения на наклонной плоскости (мю эм же косинус альфа) и корректно учтены проекции. Условие задачи и параметры подобраны так, что μ равен тангенсу угла наклона плоскости, и это надо использовать, иначе решать задачу будет в разы сложнее. Итак, имеем

$\displaystyle m\frac{\Delta v_x}{\Delta t} = mg\sin\alpha(1-\sin\beta')\\\\ m\frac{\Delta v}{\Delta t} = mg\sin\alpha(\sin\beta' - 1) = -\displaystyle m\frac{\Delta v_x}{\Delta t}\\\\
\Delta v = -\Delta v_x$

Итак, мы получили важное соотношение для приращения проекции скорости и полной скорости. Теперь подумаем. В начале полная скорость была равна v0 (ее надо найти), а в конце станет v. Проекция на ось x в начальный момент равна v0 sinβ, а в конце будет тоже v, так как очевидно, что после большого промежутка времени скорость поперек плоскости гасится трением и остается только скорость вдоль плоскости. Поэтому, суммируя все приращения скорости мы получим

$\displaystyle
\Delta v = -\Delta v_x\\
(v-v_0) = -(v-v_0\sin\beta)\\
v_0 = \frac{2v}{1+\sin\beta} = \frac{4v}{3} = 4 (m/s)$